Отправить статью по E-mail 
Воздействие неупорядоченных возмущений на энтропию неустойчивой системы
- Авторы: Лебедь И.В.1
-
Учреждения:
- Институт прикладной механики Российской академии наук
- Выпуск: Том 43, № 9 (2024)
- Страницы: 95-106
- Раздел: ДИНАМИКА ТРАНСПОРТНЫХ ПРОЦЕССОВ
- URL: https://bakhtiniada.ru/0207-401X/article/view/282087
- DOI: https://doi.org/10.31857/S0207401X24090116
- ID: 282087
Цитировать
Открытый доступ
Доступ предоставлен
Аннотация
Проведена оценка вклада неупорядоченных возмущений плотности, скорости и давления в парную энтропию неустойчивой системы, задающую направление ее эволюции. Неупорядоченные возмущения, возникающие в набегающем потоке посредством внешнего воздействия, рассчитаны путем численного интегрирования регулярных уравнений многомоментной гидродинамики, дополненных стохастическими составляющими. Расчет искажения парной энтропии системы за счет неупорядоченных возмущений выполнен в задаче обтекания покоящейся твердой сферы. Установлено, что неупорядоченные возмущения плотности, скорости и давления не оказывают какого-либо заметного влияния на параметры вихревой дорожки в следе за сферой.
Ключевые слова
Полный текст
Об авторах
И. В. Лебедь
Институт прикладной механики Российской академии наук
Автор, ответственный за переписку.
Email: lebed-ivl@yandex.ru
Россия, Москва
Список литературы
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 2014. Т. 33. № 4. С. 70.
- Kiselev A.Ph., Lebed V. // Chaos, Solitons, and Fractals. 2021. V. 142. № 110491.
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 2024. Т. 43. № 9 . С. .
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 1998. Т. 17. № 3. С. 25.
- Lebed I.V. The foundations of multimoment hydrodynamics. Part 1: ideas, methods and equations. N.-Y.: Nova Sci. Publ., 2018.
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 1997. Т. 16. № 7. С. 72.
- Киселев А.Ф., Лебедь И.В. // Хим. физика. 2021. Т. 40. № 1. С. 79.
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 2022. Т. 41. № 1. С. 77.
- Sakamoto H., Haniu H. // J. Fluid Mech. 1995. V. 287. P. 151.
- Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа. М.: Гостехтеоретиздат, 1957.
- Монин А.С., Яглом А.М. Статистическая гидромеханика. Ч. 1. М.: Наука, 1965
- Natarajan R., Acrivos A. // J. Fluid Mech. 1993. V. 254. P. 323.
- Hannemann K., Oertel Jr.H. // Ibid. 1989. V. 199. P. 55.
- Schuster H.G. Deterministic chaos. Weinheim: Physik Verlag, 1984.
- Tomboulides A.G., Orszag placecountry-regionS.A. // J. Fluid Mech. 2000. V. 416. P. 45.
- Ruelle D.,Takens F. // Commun. Math. Phys. 1971. V. 20. P. 167.
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 2023. Т. 42. № 12. С. 86.
- Townsend A.A. The structure of turbulent shear flow. Cambridge University Press, 1956.
- Moffatt H.K. // J. Fluid Mech.1981. V. 106. P. 27.
- Лебедь И.В., Уманский С.Я. // Хим. физика. 2007. Т. 26. № 1. С. 65.
- Chomaz J.M., Bonneton P., Hopfinger E.J. // J. Fluid Mech. 1993. V. 234. P.1.
- Киселев А.Ф., Лебедь И.В. // Хим. физика. 2021. Т. 40. № 6. С. 80.
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 2023. Т. 42. № 9. С. 83.
- Лебедь И.В. // Хим. физика. 2022. Т. 41. № 4. С. 81.
Дополнительные файлы
Доп. файлы
Действие
1.
JATS XML
2.
Рис. 1. Поведение во времени парной энтропии, рассчитанной в пределах полусферического концентрического слоя H0 за вычетом пространственного полусегмента; ^r2 = 2.12, ^r3 = 1.0, Re = 400, ^t* = 6.99.
Скачать (17KB)
3.
Рис. 2. Полусферический концентрический слой H0: 1 ≤ ^r ≤ ^r2, p/2 ≤ q ≤ 0, 2p ≤ j ≤ 0; полусферический концентрический слой H1: 1 ≤ ^r ≤ ^r1, p/2 ≤ q ≤ 0, 2p ≤ j ≤ 0; полусферический концентрический слой H2: ^r1 ≤ ^r ≤ ^r2, p/2 ≤ q ≤ 0, 2p ≤ j ≤ 0; cos a = 0.886.
Скачать (21KB)
4.
Рис. 3. Поведение во времени производной парной энтропии, при Re = 400. Функция ∂^Sp(0(0,2))(t)/∂t, рассчитанная по решению Sol0 в пределах полусферического концентрического слоя H0 за вычетом пространственного полусегмента, представлена кривой 1; ^r2 = 2.12, ^r3 = 1.0. Сумма двух функций, ^Sp(0(1,2))(t) и ^Sp(1(2,2))(t), представлена кривой 2. Составляющая ^Sp(0(1,2))(t) рассчитана по решению Sol0 в пределах полусферического концентрического слоя H1, ^r1 = 1.571; составляющая ^Sp(1(2,2))(t) рассчитана по решению Sol1 в пределах области существования решения, расположенной на внешней границе полусферического концентрического слоя H1. Время перестроения ^t1 = 6.9857, t = (Re a/(2U0))^t.
Скачать (21KB)
5.
Рис. 4. Поведение во времени обратной парной энтропии, рассчитанной по решению Sol0, Re = 400. Функция ^S~ p*(0(1,)2)(t*), рассчитанная в пределах полусферического концентрического слоя H1, представлена кривой 1; ^r1 = 1.571. Функция ^S~ p*(0(0,)2)(t*), рассчитанная в пределах полусферического концентрического слоя H0 за вычетом пространственного полусегмента, представлена кривой 2; ^r2 = 2.12, ^r3 = 1.0. Функция ^S~ p*(0(1–,2)2)(t*), рассчитанная в пределах полусферического концентрического слоя с перемещающейся внешней границей ^r1(t), представлена кривой 3. Время перестроения ^t1 = 6.9857, время отделения ^t1 = T = 6.99, t * = = (Re a/(2U0))^t *.
Скачать (27KB)
